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Les notations sont les noms donnés par [[Schott AG|Schott]] aux différentes familles de verres optiques.]] L'[[indice de réfraction]] permet de connaître le pouvoir de réfringence d'un verre, c'est-à-dire sa capacité à dévier plus ou moins les rayons lumineux. Cette déviation peut être déduite de la [[loi de Descartes]]. L'indice de réfraction est une grandeur dépendante de la [[longueur d'onde]], créant de ce fait les [[aberration chromatique|aberrations chromatiques]] d'un système en réfractant plus ou moins les rayons selon leur longueur d'onde : c'est le phénomène observé lors de la décomposition de la lumière par un prisme. Plusieurs lois ont approché cette relation à la longueur d'onde, notamment la [[loi de Cauchy (optique)|loi de Cauchy]] ou l'[[équation de Sellmeier]]. L'indice de réfraction d'un verre est donné pour la [[raie spectrale|raie jaune]] d'émission dite [[spectre d'émission|raie ''d'']] de l'[[hélium]] (noté alors n<sub>d</sub>) ou pour la raie verte ''e'' du [[mercure (chimie)|mercure]] (noté alors n<sub>e</sub>) selon les usages et les deux principales normes utilisées<ref name="Weber p221">{{harvsp|M. J. Weber {{et al.}}|2002|p=221-222|id=Weber}}</ref>{{,}}<ref name="milg174">{{harvsp|Norme MIL-G-174 B|1986|id=milg174b}}</ref>{{,}}<ref name="iso10110">{{harvsp|Norme ISO 10110|2006|id=iso10110}}</ref>. La dépendance de l'indice de réfraction à la longueur d'onde nécessite d'avoir une mesure de la ''dispersion'' du verre, c'est-à-dire la différence de déviation entre deux longueurs d'onde. Un verre très dispersif dévie beaucoup les longueurs d'onde courtes mais peu les longueurs d'onde grandes, au contraire d'un verre peu dispersif. La mesure de la dispersion est le [[nombre d'Abbe]], ou constringence. La dispersion principale est la différence n<sub>F</sub>-n<sub>C</sub> (raies de l'[[hélium]]) ou n<sub>F'</sub>-n<sub>C'</sub> (raies du [[cadmium]]) et on en déduit les constringences pour les mêmes raies que l'indice de réfraction par <math>\nu_d=\frac{n_d-1}{n_F-n_C}</math> et <math>\nu_e=\frac{n_e-1}{n_F'-n_C'}</math>. Un nombre d'Abbe élevé signifie que le verre est peu dispersif, et inversement. {| class="wikitable centre" | |+ Table des raies spectrales utilisées pour la mesure des indices de réfraction<ref name="Brinckmann p257">{{harvsp|M. Brinckmann {{et al.}}|2007|p=257|id=SpringerLaser}}</ref> |- ! scope="row" | Longueur d'onde (nm) | align="center" | 2325,4 || align="center" | 1970,1 || align="center" | 1529,6 || align="center" | 1013,98 || align="center" | 852,1101 || align="center" | 706,5188 || align="center" | 656,2725 || align="center" | 643,8469 || align="center" | 632,8 || align="center" | 589,2938 || align="center" | 587,5618 || align="center" | 546,074 || align="center" | 486,1327 || align="center" | 479,9914 || align="center" | 435,8343 || align="center" | 404,6561 || align="center" | 365,0146 |- ! scope="row" | Dénomination | || || || align="center" | t || align="center" | s || align="center" | r || align="center" | C || align="center" | C' || || align="center" | D || align="center" | d || align="center" | e || align="center" | F || align="center" | F' || align="center" | g || align="center" | h || align="center" | i |- ! scope="row" | Source | colspan="3" align="center" | Raie Hg [[Infrarouge|IR]] || align="center" | Raie H IR || align="center" | Raie Cs IR || align="center" | Raie He rouge || align="center" | Raie H rouge || align="center" | Raie Cd rouge || align="center" | Raie laser He-Ne || align="center" | Raie jaune Na<ref group="notes">La raie spectrale jaune du sodium est en fait un doublet. La longueur d'onde utilisée est celle du milieu des deux raies du sodium.</ref> || align="center" | Raie jaune He || align="center" | Raie verte Hg || align="center" | Raie bleue H || align="center" | Raie bleue Cd || align="center" | Raie bleue Hg || align="center" | Raie violette Hg || align="center" | Raie Hg [[Ultraviolet|UV]] |} [[Fichier:Indice de refraction fused silica.png|vignette|gauche|alt=Courbe des indices de réfraction réels et imaginaires du verre de quartz|Indices de réfraction réel et imaginaire pour le [[verre de quartz]] ou ''fused silica'' vers l'IR.]] On divise habituellement les verres en deux groupes aux noms génériques de ''crown'' et ''flint'', désignant respectivement des verres de faible dispersion et faible indice et des verres de grande dispersion et grand indice. Typiquement la distinction se fait aux alentours de ν<sub>d</sub>=50, les verres sous cette valeur sont des flints, les autres sont des crowns<ref name="Weber p221"/>. Ces deux paramètres seuls sont nécessaires pour discriminer les verres entre eux : deux verres dont le n<sub>d</sub> et ν<sub>d</sub> sont égaux, sont identiques. Les verres sont représentés sur ce qu'on appelle le diagramme d'Abbe, graphique d'abscisses n<sub>d</sub> et d'ordonnées ν<sub>d</sub>, où chaque verre est noté par un point dans le graphique. Les verres d’oxydes se répartissent dans une zone de n<sub>d</sub> de 1,4 à 2,0 et ν<sub>d</sub> de 20 à 90, le {{Formule chimique|SiO|2}} étant le verre d'oxyde à la plus haute contringence et plus faible indice. Les verres fluorures peuvent aller jusqu'à ν<sub>d</sub>>100 et n<sub>d</sub><1,4, le {{Formule chimique|BeF|2}} étant le verre de fluorure à la plus haute constringence et plus faible indice. Les verres de chalcogénures ont des indices dépassant 2, une grande part de ces verres ne peut pas être indiquée sur un diagramme d'Abbe du fait de leur absorption dans les longueurs d'onde visibles empêchant une mesure de ν<sub>d</sub> pertinente. Pour les matériaux optiques opaques dans le visible, on utilise donc une mesure de constringence à des longueurs d'onde plus grandes<ref name="Weber p221"/>. Cette classification présente aussi ses limites dès lors que l'on parle de verres optiques actifs ([[biréfringence]], [[Acousto-optique|effet acousto-optique]] et effets non linéaires), de filtres optiques ou de [[Lentille à gradient d'indice|lentilles à gradient d'indice]], ainsi on restreint le terme de verre optique classique aux verres sus-mentionnés, c'est-à-dire dont l'indice et la dispersion sont limités et qui sont descriptibles essentiellement par leur comportement dispersif et leur indice de réfraction<ref name="Brinckmann p282">{{harvsp|M. Brinckmann {{et al.}}|2007|p=282|id=SpringerLaser}}</ref>. === Transmission et absorption === {{article détaillé|Absorption (optique)|Raie spectrale}} Une autre caractéristique très importante pour un verre optique est son comportement en absorption et transmission. C'est l'utilisation que l'on fera du futur verre qui détermine le comportement à lui donner : filtres qui absorbent sur certaines bandes spectrales, verres pour lentilles très transparents dans le visible, l'ultraviolet ou l'infrarouge, résistance aux radiations. En règle générale c'est la [[transmittance]] du verre qui est donnée par le fabricant, notée τ<sub>i</sub> ou T<sub>i</sub>, valeur dépendante de l'épaisseur du matériau et dont la mesure permet de prendre en compte la perte de transmission due à l'absorption et à la diffusion par les défauts internes du verre. Le terme de transmittance prenant en compte l'indice de réfraction via le coefficient de Fresnel <math>\frac{2n}{n^2+1}</math>, il est aussi dépendant de la longueur d'onde et de l'épaisseur de l'échantillon via la formule <math>\tau _2 = \tau _1^{\frac{d_1}{d_2}}</math> où <math>\tau</math> est la transmittance et <math>d</math> l'épaisseur. Les fenêtres de transmission sont particulièrement intéressantes pour choisir le verre adéquat dans des domaines d'application comme le lointain infrarouge ou le lointain ultraviolet. Ces fenêtres sont la conséquence de l'absorption des matériaux constituant le verre, qui croît dans l'infrarouge et dans l'ultraviolet. L'absorption dans ces deux domaines de longueurs d'onde est due à des phénomènes distincts et peut évoluer différemment selon les conditions environnementales. ==== Absorption dans l'ultraviolet ==== {{article détaillé|Théorie des bandes}} Dans l'ultraviolet, ou ''UV'', la chute de transmission a lieu du fait des transitions électroniques des éléments composant le verre : les [[électron de valence|électrons de valence]] absorbent les longueurs d'onde dont l'énergie correspond à leur [[bande interdite|énergie de gap]]. D'après la [[théorie des bandes]] dans un solide, les électrons ne peuvent prendre que certaines valeurs d'énergie bien précises dans des niveaux d'énergie particuliers mais, avec suffisamment d'énergie, un électron peut passer d'un de ces niveaux à un autre. Les ondes lumineuses sont chargées d'une [[énergie]] ''[[Constante de Planck|h]]ν'', inversement proportionnelle à la longueur d'onde (''ν=c/λ''), qui peut permettre à un électron de passer d'un niveau à l'autre si cette énergie est suffisante et donc si la longueur d'onde est suffisamment courte. Un verre de silice absorbe alors les longueurs d'onde inférieures à {{unité|160|nm}}, un verre basé sur le [[trioxyde de bore]] ({{Formule chimique|B|2|O|3}}) absorbe en dessous de {{unité|172|nm}}, un verre de [[pentoxyde de phosphore]] ({{Formule chimique|P|2|O|5}}) absorbe en dessous de {{unité|145|nm}}. [[Fichier:Silica.svg|vignette|Vue de la structure chimique de la silice vitreuse, la proportion d'oxygène non-pontant va déterminer sa transmission dans l'ultraviolet.]] Il existe deux types d'oxygènes dans les verres d'oxydes, pontants et non-pontants (qui possèdent une charge électronique excédentaire), détectables par [[spectroscopie de photoélectrons]]. Un oxygène non-pontant possède des électrons dont l'[[énergie cinétique]] après libération par un rayonnement X monochromatique est plus forte que celle des pontants. Les liaisons entre oxygènes non-pontants et cations sont en général ioniques. Ces caractéristiques vont donner ses propriétés énergétiques de bandes au verre qui transmettra ainsi plus ou moins bien<ref name="Haussonne p655">{{harvsp|J.-M. F. Haussonne|C. Carry|P. Bowen|J. L. Barton|p=644-655|2005|id=hcbb}}</ref>. Selon l'intensité des liaisons avec les [[cation]]s dans le verre, la fenêtre de transmission varie : en présence de métaux alcalins les électrons peuvent aller d'une bande à l'autre plus facilement car moins liés aux oxygènes non-pontants. Au contraire, l'introduction d'[[alumine]] ({{Formule chimique|Al|2|O|3}}) pour remplacer la silice va augmenter la fenêtre de transmission du verre car la configuration tétraédrique de l'alumine diminue la proportion d'oxygènes non-pontants et donc d'électrons pouvant passer de la bande de valence à la bande de conduction<ref name="Guillemet p98">{{harvsp|J. L. Barton|C. Guillemet|2005|p=98-100|id=BartonGuillemet}}</ref>. De ce fait les verres contenant des [[Élément-trace métallique|métaux lourds]] (comme Ti<sup>+</sup> ou Pb<sup>2+</sup>) ont tendance à moins bien transmettre que les autres, puisque l'oxygène aura tendance à partager ses électrons avec le cation et donc à diminuer l'énergie de ''gap''. L'inconvénient est que l'ajout de ces métaux permet d'obtenir des indices de réfraction plus importants<ref name="Guillemet p98"/>. Selon le métal lourd utilisé, la chute de transmission dans l'UV sera plus ou moins rapide, ainsi des verres au plomb transmettent mieux que des verres au [[niobium]] ou au titane. L'attention à porter à la matière des creusets et des fours est dès lors très importante car ces matériaux peuvent aussi avoir une influence sur la fenêtre de transmission dans l'UV. Par exemple, le [[platine]] est un élément très utilisé pour la fonte du verre, mais des inclusions de particules de platine dans la pâte du verre peuvent provoquer des pertes de transmission indésirables à cause des impuretés<ref name="schotttrans">{{harvsp|Schott AG|2005|p=3-8|id=schotttrans}}</ref>. Une autre source de variation dans la chute de transmission dans l'UV est la température ambiante : plus la température du verre est grande plus la chute dans l'UV se déplacera vers les grandes longueurs d'onde, du fait de la diminution de l'énergie de ''gap'' du matériau<ref name="schotttrans"/>. Le phénomène de [[solarisation]] qui est l'exposition des verres (ou d'une peinture…) à un rayonnement électromagnétique, peut faire « jaunir » les verres<ref group="notes">On parle de jaunissement des verres pour la coloration légèrement jaune des verres dont la transmission est faible dans le bleu</ref> selon la longueur d'onde et l'intensité du rayonnement. Ce sont les verres qui transmettent le mieux dans l'UV qui sont le plus victimes de l'effet de solarisation, qui modifie leur fenêtre de transmission. Il est possible de doper les verres avec du dioxyde de [[cérium]] ({{Formule chimique|CeO|2}}) qui déplace la chute de transmission vers des longueurs d'onde plus grandes et la stabilise. Ce dopage est un des processus utilisés pour créer des verres anti-radiation car un verre ainsi dopé présente la particularité de pouvoir protéger des radiations les plus énergétiques telles que les rayons X et rayons gamma<ref name="schotttrans"/>. Le tableau ci-dessous répertorie la longueur d'onde de coupure ( en dessous de laquelle la transmission est inférieur à 60%, pour un échantillon de 3 mm) de différents verres usuels<ref name="Characteristics and transmission curves">{{Lien web |langue=en |titre=Characteristics and transmission curves |url=https://www.laseroptik.com/en/substrates/standard-substrates/characteristics-and-transmission-curves |site=www.laseroptik.com |consulté le=2024-05-31}}</ref>. {| class="wikitable" |+Longueur d'onde de coupure de différents verres, epaisseur 3 mm !Verre !Longueur d'onde de coupure (nm)<ref name="Characteristics and transmission curves" /> |- |[[Fluorure de lithium|LiF]] |115 nm |- |[[Fluorure de magnésium|MgF2]] |120 nm<ref>{{Lien web |titre=Magnesium Fluoride MgF2 |url=https://www.crystran.co.uk/optical-materials/magnesium-fluoride-mgf2 |site=www.crystran.co.uk |consulté le=2024-05-31}}</ref> |- |[[Fluorure de calcium|CaF2]] |135 nm<ref>{{Lien web |titre=Calcium Fluoride CaF2 |url=https://www.crystran.co.uk/optical-materials/calcium-fluoride-caf2 |site=www.crystran.co.uk |consulté le=2024-05-31}}</ref> |- |[[Sapphire Crystal|Saphire]] |175 nm |- |[[Silice|Fused silica UV]] |175 nm |- |Fused silica IR |205 nm |- |[[Grenat d'yttrium et d'aluminium|YAG]] |250 nm |- |[[N-BK7]] |290 nm |- |[[Séléniure de zinc|ZnSe]] |500 nm |} ==== Absorption dans l'infrarouge ==== {{article détaillé|Vibration moléculaire}} Dans l'infrarouge, ou ''IR'', les phénomènes physiques entraînant une chute de transmission sont différents. Lorsqu'une molécule reçoit une quantité d'énergie donnée, elle se met à vibrer selon différents modes : [[fréquence fondamentale|fondamental]], première [[spectre harmonique|harmonique]], deuxième harmonique{{etc.}}, correspondant à des mouvements périodiques des atomes de la molécule ; chaque fréquence associée à l'énergie du mode de vibration de la molécule est absorbée. Dans un [[Verre de quartz|verre de silice]], la liaison Si-O possède deux modes de vibration principaux, la rotation et l'élongation. Comme la fréquence de l'élongation est de {{unité|0.34|e=14|Hz}}, l'absorption aura lieu à {{unité|8.8|µm}} (fondamental), {{unité|4.4|µm}} (harmonique 1), {{unité|2.9|µm}} (harmonique 2){{etc.}} L'absorption due à cette vibration étant très forte, la silice devient opaque dès le premier harmonique. On peut même apercevoir une chute de transmission très marquée pour l'harmonique 2 sur la plupart des verres de quartz<ref name="Guillemet p98"/>. C'est pour réduire les fréquences des vibrations moléculaires que l'on utilise des verres de chalcogénures : le soufre ou le sélénium étant plus lourds, leurs modes de vibrations sont moins forts et leur transmission est alors meilleure dans l'infrarouge. Cependant ceci se paye au prix de la transmission dans le visible puisque les verres de chalcogénures sont opaques dans le visible. Une autre solution consiste à élaborer des verres d'halogénures, notamment de fluorure. Le fluor étant très électronégatif, les liaisons entre [[anion]]s et cations sont affaiblies et donc les vibrations plus faibles<ref name="Guillemet p98"/>. L'humidité du verre, c’est-à-dire la présence d'eau dans le matériau, influence fortement la courbe de transmission des verres dans les régions de {{unité|2.9|µm}} à {{unité|4.2|µm}}<ref name="schotttrans"/>. L'eau prend la forme de groupes OH<sup>−</sup>, dont la liaison O-H vibre à une fréquence avoisinant les {{unité|90|THz}}, ce qui équivaut à une absorption des longueurs d'onde de {{unité|2.9|µm}} à {{unité|3.6|µm}}. Cette chute locale de transmission est d'autant plus forte que l'humidité de l'échantillon est grande, une très forte humidité pouvant même occasionner une absorption au niveau des harmoniques de la vibration de la liaison O-H, vers {{unité|200|nm}}<ref name="Guillemet p98"/>. === Émission et phénomènes non linéaires === [[Fichier:Platine injection d'une fibre optique.jpg|vignette|alt=Injection dans une fibre optique d'un supercontinuum optique|Injection dans une fibre optique d'un [[supercontinuum]] optique]] {{Article détaillé|Émission stimulée|Optique non linéaire}} L'utilisation des lasers fait souvent entrer en jeu des puissances d'éclairement très fortes. Il a été constaté que dans ce domaine de grands éclairements, l'indice de réfraction suit une loi qui s'écarte du domaine linéaire et devient proportionnel à l'intensité du flux lumineux : <math> n(\lambda,I)=n_0(\lambda)+\gamma I </math> où <math>n</math> est l'indice de réfraction du matériau, <math>\lambda</math> la longueur d'onde, <math>I</math> l'intensité du faisceau de lumière, <math>n_0</math> l'indice de réfraction pour les faibles puissances. Pour la silice, par exemple, <math>\gamma</math> vaut {{unité|3.2|e=-20|m|2|W|-1}} pour <math>\lambda</math>={{unité|1060|nm}}. Les verres les plus dispersifs sont ceux présentant en général un indice de réfraction non linéaire le plus fort, sans doute du fait des ions métalliques présents dans le verre. Au-delà du {{unité||TW||mm|-2}}, la fluence (ou flux) est suffisante pour créer des phénomènes d'optique non linéaire d'ordre supérieur comme l'[[absorption multiphonon]] et la [[photo-ionisation en avalanche]]. Le premier phénomène rend le matériau absorbant du fait de l'addition de deux photons qui vont libérer un électron. Le deuxième phénomène est l'accélération d'un électron libéré par le champ électromagnétique, l'énergie cinétique de l'électron étant transmise aux autres électrons voisins. Ces deux effets combinés peuvent provoquer des dégâts dans un verre à cause de la destruction du réseau vitreux (les électrons libérés donnent de l'énergie à d'autres électrons qui seront plus facilement libérés, les liaisons du réseau se trouvent fragilisées avec l'appauvrissement en électron). La matière peut se trouver vaporisée à une vitesse suffisante pour que les phonons ne puissent pas transmettre l'énergie sous forme de chaleur dans le reste du verre<ref name="Guillemet p117">{{harvsp|J. L. Barton|C. Guillemet|2005|p=117|id=BartonGuillemet}}</ref>. En 1988, une expérience a montré que la silice, dont le réseau est [[Isotrope#Optique|isotrope]], est capable d'émettre un rayonnement vert lorsqu'elle est traversée par un puissant rayonnement infrarouge. La génération d'une seconde harmonique dans ce cadre est atypique mais pourrait être expliquée par la présence de [[Centre F]]<ref name="Guillemet p117"/>. De la [[fluorescence]] peut apparaître dans des verres optiques. La fluorescence est la réémission par un matériau éclairé, d'un rayonnement de longueur d'onde supérieure. L'énergie de la lumière incidente excite les électrons du matériau, qui vont se désexciter et retourner à l'état fondamental par émission d'un photon de longueur d'onde plus grande que la longueur d'onde d'origine. Ce phénomène est particulièrement gênant dans des applications où la présence d'une lumière parasite ou de longueur d'onde différente de celle de référence pose problème. Dans les lasers par exemple, il est important de s'accorder sur une seule raie spectrale bien précise. Parmi les causes de la présence de fluorescence, on peut relever les ions de [[Terre rare|terres rares]], les impuretés et les centres de couleur<ref name="schottfluo">{{harvsp|Schott AG|2010|p=1-12|id=schottfluo}}</ref>. </textarea><div class="templatesUsed"></div><p id="mw-returnto">Revenir à la page <a href="/wiki/Verre_optique" title="Verre optique">Verre optique</a>.</p> <noscript><img src="https://login.wikimedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1&useformat=desktop" alt="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;"></noscript> <div class="printfooter" data-nosnippet="">Ce document provient de « <a dir="ltr" href="https://fr.wikipedia.org/wiki/Verre_optique">https://fr.wikipedia.org/wiki/Verre_optique</a> ».</div></div> <div id="catlinks" class="catlinks catlinks-allhidden" data-mw="interface"></div> </div> </main> </div> <div class="mw-footer-container"> <footer id="footer" class="mw-footer" > <ul id="footer-info"> </ul> <ul id="footer-places"> <li id="footer-places-privacy"><a href="https://foundation.wikimedia.org/wiki/Special:MyLanguage/Policy:Privacy_policy/fr">Politique de confidentialité</a></li> <li id="footer-places-about"><a href="/wiki/Wikip%C3%A9dia:%C3%80_propos_de_Wikip%C3%A9dia">À propos de Wikipédia</a></li> <li id="footer-places-disclaimers"><a href="/wiki/Wikip%C3%A9dia:Avertissements_g%C3%A9n%C3%A9raux">Avertissements</a></li> <li id="footer-places-contact"><a href="//fr.wikipedia.org/wiki/Wikipédia:Contact">Contact</a></li> <li id="footer-places-wm-codeofconduct"><a href="https://foundation.wikimedia.org/wiki/Special:MyLanguage/Policy:Universal_Code_of_Conduct">Code de conduite</a></li> <li id="footer-places-developers"><a href="https://developer.wikimedia.org">Développeurs</a></li> <li id="footer-places-statslink"><a href="https://stats.wikimedia.org/#/fr.wikipedia.org">Statistiques</a></li> <li id="footer-places-cookiestatement"><a href="https://foundation.wikimedia.org/wiki/Special:MyLanguage/Policy:Cookie_statement">Déclaration sur les témoins (cookies)</a></li> <li id="footer-places-mobileview"><a href="//fr.m.wikipedia.org/w/index.php?title=Verre_optique&action=edit&section=2&mobileaction=toggle_view_mobile" class="noprint stopMobileRedirectToggle">Version mobile</a></li> </ul> <ul id="footer-icons" class="noprint"> <li id="footer-copyrightico"><a href="https://wikimediafoundation.org/" class="cdx-button cdx-button--fake-button cdx-button--size-large cdx-button--fake-button--enabled"><img src="/static/images/footer/wikimedia-button.svg" width="84" height="29" alt="Wikimedia Foundation" loading="lazy"></a></li> <li id="footer-poweredbyico"><a href="https://www.mediawiki.org/" class="cdx-button cdx-button--fake-button cdx-button--size-large cdx-button--fake-button--enabled"><img src="/w/resources/assets/poweredby_mediawiki.svg" alt="Powered by MediaWiki" width="88" height="31" loading="lazy"></a></li> </ul> </footer> </div> </div> </div> <div class="vector-settings" id="p-dock-bottom"> <ul></ul> </div><script>(RLQ=window.RLQ||[]).push(function(){mw.config.set({"wgHostname":"mw-web.codfw.main-5c59558b9d-6ng6l","wgBackendResponseTime":198,"wgPageParseReport":{"limitreport":{"cputime":"0.005","walltime":"0.006","ppvisitednodes":{"value":17,"limit":1000000},"postexpandincludesize":{"value":848,"limit":2097152},"templateargumentsize":{"value":0,"limit":2097152},"expansiondepth":{"value":2,"limit":100},"expensivefunctioncount":{"value":0,"limit":500},"unstrip-depth":{"value":0,"limit":20},"unstrip-size":{"value":0,"limit":5000000},"entityaccesscount":{"value":0,"limit":400},"timingprofile":["100.00% 0.000 1 -total"]},"cachereport":{"origin":"mw-web.codfw.main-5c59558b9d-6ng6l","timestamp":"20241201120709","ttl":2592000,"transientcontent":false}}});});</script> </body> </html>