CINXE.COM

<!DOCTYPE html>    <html>  <head><script type="text/javascript" src="/_static/js/bundle-playback.js?v=HxkREWBo" charset="utf-8"></script> <script type="text/javascript" src="/_static/js/wombat.js?v=txqj7nKC" charset="utf-8"></script> <script>window.RufflePlayer=window.RufflePlayer||{};window.RufflePlayer.config={"autoplay":"on","unmuteOverlay":"hidden"};</script> <script type="text/javascript" src="/_static/js/ruffle/ruffle.js"></script> <script type="text/javascript"> __wm.init("https://web.archive.org/web"); __wm.wombat("http://n-t.ru:80/ns/fm/nm.htm","20181026152134","https://web.archive.org/","web","/_static/", "1540567294"); </script> <link rel="stylesheet" type="text/css" href="/_static/css/banner-styles.css?v=S1zqJCYt" /> <link rel="stylesheet" type="text/css" href="/_static/css/iconochive.css?v=3PDvdIFv" />  <title>О природе нейтрино и мезонов. Научные статьи. Наука и техника</title> <meta http-equiv="X-UA-Compatible" content="IE=edge,chrome=1"/> <meta name="viewport" content="width=device-width, initial-scale=1"> <meta name="SKYPE_TOOLBAR" content="SKYPE_TOOLBAR_PARSER_COMPATIBLE"/>  <meta property="og:title" content="О природе нейтрино и мезонов"> <meta property="og:url" content="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://n-t.ru/ns/fm/nm.htm"> <meta property="og:image" content="https://web.archive.org/web/20181026152134im_/http://n-t.ru/n-t158.png"> <meta property="og:image:width" content="316"> <meta property="og:image:height" content="316"> <meta property="og:description" content="Показано, что стандартная максвелловская электродинамика допускает возбуждение в вакууме (эфире) магнитного всплеска (солитона), который не несёт электрической составляющей и взаимодействует с веществом на много порядков слабее, чем фотоны. Это позволяет отождествить его с нейтрино. На этом основании можно предположить, что мезоны являются возбуждёнными состояниями электрона и вычислить их массы. "> <link rel="icon" href="/web/20181026152134im_/http://n-t.ru/favicon.ico" type="image/x-icon"> <link href="/web/20181026152134cs_/http://n-t.ru/dz/nit.css" rel="stylesheet" type="text/css"> <script async src="https://web.archive.org/web/20181026152134js_/https://cdnjs.cloudflare.com/ajax/libs/mathjax/2.7.2/MathJax.js?config=TeX-AMS-MML_HTMLorMML"></script></head> <body> <script type="text/javascript"></script>  <script type="text/javascript"> (function (d, w, c) { (w[c] = w[c] || []).push(function() { try { w.yaCounter31163726 = new Ya.Metrika({ id:31163726, clickmap:true, trackLinks:true, accurateTrackBounce:true, webvisor:true }); } catch(e) { } }); var n = d.getElementsByTagName("script")[0], s = d.createElement("script"), f = function () { n.parentNode.insertBefore(s, n); }; s.type = "text/javascript"; s.async = true; s.src = "https://web.archive.org/web/20181026152134/https://mc.yandex.ru/metrika/watch.js"; if (w.opera == "[object Opera]") { d.addEventListener("DOMContentLoaded", f, false); } else { f(); } })(document, window, "yandex_metrika_callbacks"); </script> <noscript><div><img src="https://web.archive.org/web/20181026152134im_/https://mc.yandex.ru/watch/31163726" style="position:absolute; left:-9999px;" alt=""/></div></noscript>  <div id="fb-root"></div> <script>(function(d, s, id) { var js, fjs = d.getElementsByTagName(s)[0]; if (d.getElementById(id)) return; js = d.createElement(s); js.id = id; js.src = "//web.archive.org/web/20181026152134/http://connect.facebook.net/ru_RU/sdk.js#xfbml=1&version=v2.4&appId=1615304618725556"; fjs.parentNode.insertBefore(js, fjs); }(document, 'script', 'facebook-jssdk'));</script> <div class="vk vkm">  <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/"> <img class="il1" style="float: left;" src="/web/20181026152134im_/http://n-t.ru/dz/1024-logo.gif" border="0" width="208" height="72" alt="Перейти в начало сайта" title="Перейти в начало сайта"> <img class="il2" style="float: left;" src="/web/20181026152134im_/http://n-t.ru/dz/480-800-logo.gif" border="0" width="50" height="50" alt="Перейти в начало сайта" title="Перейти в начало сайта"> </a>  <div class="nv nm1">Электронная библиотека «Наука и техника»</div> <div class="nv nm2">n-t.ru: Наука и техника</div>  <div class="nv nv1"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/">Начало сайта</a> / <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ns/">Научные статьи</a> / <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ns/fm/">Физика микромира</a></div> <div class="nv nv2"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/">Начало сайта</a> / <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ns/">Научные статьи</a> / <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ns/fm/">Физика микромира</a></div> <div class="fp1"><div class="ya-site-form ya-site-form_inited_no" onclick="return {'action':'https://web.archive.org/web/20181026152134/http://n-t.ru/sy.htm','arrow':false,'bg':'transparent','fontsize':14,'fg':'#000000','language':'ru','logo':'rb','publicname':'Поиск по n-t.ru','suggest':false,'target':'_self','tld':'ru','type':3,'usebigdictionary':true,'searchid':149297,'webopt':false,'websearch':false,'input_fg':'#a1aab3','input_bg':'#ffffff','input_fontStyle':'normal','input_fontWeight':'normal','input_placeholder':'Поиск по n-t.ru:','input_placeholderColor':'#a1aab3','input_borderColor':'#B8D9B8'}"><form action="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://yandex.ru/sitesearch" method="get" target="_self"><input type="hidden" name="searchid" value="149297"/><input type="hidden" name="l10n" value="ru"/><input type="hidden" name="reqenc" value=""/><input type="search" name="text" value=""/><input type="submit" value="Найти"/></form></div><style type="text/css">.ya-page_js_yes .ya-site-form_inited_no { display: none; }</style><script type="text/javascript">(function(w,d,c){var s=d.createElement('script'),h=d.getElementsByTagName('script')[0],e=d.documentElement;if((' '+e.className+' ').indexOf(' ya-page_js_yes ')===-1){e.className+=' ya-page_js_yes';}s.type='text/javascript';s.async=true;s.charset='utf-8';s.src=(d.location.protocol==='https:'?'https:':'http:')+'//web.archive.org/web/20181026152134/http://site.yandex.net/v2.0/js/all.js';h.parentNode.insertBefore(s,h);(w[c]||(w[c]=[])).push(function(){Ya.Site.Form.init()})})(window,document,'yandex_site_callbacks');</script></div> </div> <div class="pl plm"> <div class="pll"> <p class="rz"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ns/" class="arz">Научные статьи</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ns/fz/" class="arb">Физика звёзд</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ns/fm/" class="arb">Физика микромира</a></p> <p class="rz"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nj/" class="arz">Журналы</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nj/pr/" class="arb">Природа</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nj/nz/" class="arb">Наука и жизнь</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nj/pl/" class="arb">Природа и люди</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nj/tm/" class="arb">Техника – молодёжи</a></p> <p class="rz"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nl/" class="arz">Нобелевские лауреаты</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nl/fz/" class="arb">Премия по физике</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nl/hm/" class="arb">Премия по химии</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nl/lt/" class="arb">Премия по литературе</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nl/mf/" class="arb">Премия по медицине</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nl/ek/" class="arb">Премия по экономике</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nl/mr/" class="arb">Премия мира</a></p> <p class="rz"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ri/" class="arz">Книги</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ri/lz/da.htm" id="rb">Во главе двух академий</a> </p><p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ri/gn/kl.htm" id="rb">Как люди научились летать</a> </p><p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ri/rd/kp.htm" id="rb">Крушение парадоксов</a> </p><p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ri/kz/pe.htm" id="rb">Превращение элементов</a> </p><p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ri/se/uh.htm" id="rb">Ум хорошо...</a> </p><p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ri/fz/" id="rb">Физики продолжают шутить</a> </p> <p class="rz"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ii/" class="arz">Издания НиТ</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ii/ba/" class="arb">Батарейки и аккумуляторы</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ii/os/" class="arb">Охранные системы</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ii/ie/" class="arb">Источники энергии</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ii/st/" class="arb">Свет и тепло</a></p> <p class="rz"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/" class="arz">Научно-популярные статьи</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/ns/" class="arb">Наука сегодня</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/ng/" class="arb">Научные гипотезы</a></p> <p class="rb"><a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://ntbu.ru/to/" class="arb">Теория относительности</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/in/" class="arb">История науки</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/nr/" class="arb">Научные развлечения</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/ts/" class="arb">Техника сегодня</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/it/" class="arb">История техники</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/iz/" class="arb">Измерения в технике</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/ie/" class="arb">Источники энергии</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/rn/" class="arb">Наука и религия</a></p> <p class="rb"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/mr/" class="arb">Мир, в котором мы живём</a></p> <p class="rb"><a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://ntbu.ru/lt/" class="arb">Лит. творчество ученых</a></p> <p class="rb"><a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://ntbu.ru/co/" class="arb">Человек и общество</a></p> <p class="rb"><a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://ntbu.ru/ob/" class="arb">Образование</a></p> <p class="rb"><a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://ntbu.ru/rz/" class="arb">Разное</a></p> </div> <div class="plp plpm"> <h1>О природе нейтрино и мезонов</h1> <p class="at"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ac/ap.htm#V04">Борис Васильев</a></p> <p class="sm">В рамках стандартной максвелловской теории электромагнитного поля показано, что имеются две возможности. Используя разные методы возбуждения, можно в пустом пространстве (эфире) возбудить либо поперечную электромагнитную волну (фотон), либо магнитную волну (всплеск магнитного поля), лишённую электрической составляющей. Характерной особенностью магнитного всплеска является то, что его взаимодействие с веществом на много порядков слабее, чем у электромагнитной волны. Это его свойство позволяет предполагать, что магнитный всплеск можно отождествить с нейтрино. При этом обнаруживаются физические причины различия нейтрино и антинейтрино, а также возможного сходства электронных и мюонных нейтрино. С учётом природы нейтрино можно прийти к выводу о том, что пион и мюон являются возбуждёнными состояниями электрона и вычислить их массы.</p> <h3>1. Излучение электромагнитных волн</h3> <div style="overflow: hidden; margin: 0px 0px 20px 35%;"> <div style="float: right;"> <p class="sm">Эфир – это континуум, наделённый физическими свойствами.</p> <p class="sm"><i>А. Эйнштейн. «Об эфире», 1924.</i></p> </div></div> <p>Излучение и распространение электромагнитных волн в вакууме детально рассматривается в целом ряде монографий и учебников. Беря за основу описание, приведённое в курсе Ландау – Лифшица [1], рассмотрим механизм возбуждения и распространения волн в вакууме в отсутствие электрических зарядов, электрических диполей и токов. Единственным источником электромагнитных полей в последующем рассмотрении будет меняющийся во времени магнитный дипольный момент <b>m</b>.</p> <h4>1.1. Векторный потенциал, создаваемый магнитным диполем</h4> <p>В общем случае потенциалы электромагнитного поля, создаваемые распределением электрических зарядов ρ и токов <i>j</i> в точке <i>R</i> с учётом запаздывания, записываются в виде:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\varphi (R,t) = \frac{1}{R}\int {{\rho _{t - \frac{R}{c} + {\bf{rn}}/c}}\,dV} \]</td><td>(1)</td></tr></table> <p>и</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{A}}(R,t) = \frac{1}{{cR}}\int {{{\bf{j}}_{t - \frac{R}{c} + {\bf{rn}}/c}}\,dV} \]</td><td>(2)</td></tr></table> <p>Здесь <b>r</b> – радиус-вектор внутри системы зарядов и токов, <i>n</i> = <b>R</b> / <i>R</i> – единичный вектор.</p> <p>С учётом того, что запаздывающее время <i>t</i>* = <i>t</i> – <i>R</i> /<i>c</i>, выпишем первые два члена разложения выражения векторного потенциала (2) по степеням <b>rn</b> /<i>c</i>:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{A}}(R,t) = \frac{1}{{cR}}\int {{{\bf{j}}_{{t^ * }}}dV} + \frac{1}{{{c^2}R}}\frac{\partial }{{\partial {t^ * }}}\int {({\bf{rn}}){{\bf{j}}_{{t^ * }}}dV} .\]</td><td>(3)</td></tr></table> <p>Используя определение <b>j</b> = ρ<b>v</b> и переходя к точечным зарядам, получим:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{A}}(R,t) = \frac{1}{{cR}}\sum e{\bf{v}} + \frac{1}{{{c^2}R}}\frac{\partial }{{\partial {t^ * }}}\sum e{\bf{v}}({\bf{rn}}).\]</td><td>(4)</td></tr></table> <p>В связи с тем, что выражение во втором слагаемом можно преобразовать к виду</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\begin{array}{c}{\bf{v}}({\bf{rn}}) = \frac{1}{2}\left( {\frac{\partial }{{\partial {t^ * }}}{\bf{r}}({\bf{rn}}) + {\bf{v}}({\bf{rn}}) - {\bf{r}}({\bf{nv}})} \right) = \\ = \frac{1}{2}\frac{\partial }{{\partial {t^ * }}}{\bf{r}}({\bf{rn}}) + \frac{1}{2}[[{\bf{r}} \times {\bf{v}}] \times {\bf{n}}],\end{array}\]</td><td>(5)</td></tr></table> <p>и с учётом определений электрического дипольного <b>d</b>, электрического квадрупольного момента <b>Q</b> и магнитного дипольного момента</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{m}} = \frac{1}{2}\sum e[{\bf{r}} \times {\bf{v}}]\]</td><td>(6)</td></tr></table> <p>получаем ([1], форм. 71.3)</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{A}}(R,t) = \frac{{{\bf{\dot d}}({t^*})}}{{cR}} + \frac{{{\bf{\ddot Q}}({t^*})}}{{6{c^2}R}} + \frac{{\left[ {{\bf{\dot m}}({t^*}) \times {\bf{n}}} \right]}}{{cR}}.\]</td><td>(7)</td></tr></table> <p>Здесь первые два слагаемых описывают дипольное и квадрупольное излучение. В нашем случае они равны нулю, так как соответствующие моменты отсутствуют изначально по условию постановки задачи. Поэтому окончательно для рассматриваемого случая имеем</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{A}}(R,t) = \frac{{[{\bf{\dot m}}({{\bf{t}}^ * }) \times {\bf{n}}]}}{{cR}}.\]</td><td>(8)</td></tr></table> <h4>1.2. Напряжённость электрического поля, создаваемого магнитным диполем</h4> <p>По определению при условии φ = 0 ([1], форм. 46.4)</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{E}}(R,t) = - \frac{1}{c}\frac{{d{\bf{A}}(R,t)}}{{d{t^ * }}}.\]</td><td>(9)</td></tr></table> <p>Если обозначить</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\frac{{d{\bf{\dot m}}({t^ * })}}{{d{t^ * }}} \equiv {\bf{\ddot m}}({{\bf{t}}^ * }),\]</td><td>(10)</td></tr></table> <p>получаем</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{E}}(R,t) = - \frac{1}{{{c^2}R}}[{\bf{\ddot m}}({t^ * }) \times {\bf{n}}]\]</td><td>(11)</td></tr></table> <h4>1.3. Напряжённость магнитного поля, создаваемого магнитным диполем</h4> <p>При условии φ = 0 по определению ([1], форм. 46.4)</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\begin{array}{c}{\bf{H}}(R,t) = {\mathop{\rm rot}\nolimits} \,{\bf{A}}(R,t) = \left[ {\nabla \times \frac{{[{\bf{\dot m}}({{\bf{t}}^ * }) \times {\bf{n}}]}}{{cR}}} \right] = \\ = \frac{1}{c}\left[ {\nabla \times [{\bf{\dot m}}({t^ * }) \times {\bf{n}}] \cdot \frac{1}{R}} \right]\end{array}\]</td><td>(12)</td></tr></table> <p>В общем случае ротор от функции <i>F</i>, зависящей от параметра ξ, можно записать в виде:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[[\nabla \times {\bf{F}}(\xi )] = \left[ {{\mathop{\rm grad}\nolimits} \,\xi \times \frac{{d{\bf{F}}}}{{d\xi }}} \right].\]</td><td>(13)</td></tr></table> <p>Поэтому, поскольку grad <i>t</i>* = ∇(<i>t</i> – <i>R</i> /<i>c</i>) = – <b>n</b> /<i>c</i>, получаем</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\mathop{\rm rot}\nolimits} \,{\bf{\dot m}}({t^ * }) = \left[ {{\mathop{\rm grad}\nolimits} \,{t^ * } \times \frac{{d{\bf{\dot m}}({t^ * })}}{{d{t^ * }}}} \right] = - \frac{1}{c}[{\bf{n}} \times {\bf{\ddot m}}({t^ * })].\]</td><td>(14)</td></tr></table> <p>Второй член, получающийся при дифференцировании уравнения (12), имеет вид</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\frac{1}{c}\left[ {\nabla \frac{1}{R} \times [{\bf{\dot m}}({t^ * }) \times {\bf{n}}]} \right] = \frac{1}{{c{R^2}}}\left[ {{\bf{n}} \times [{\bf{\dot m}}({t^ * }) \times {\bf{n}}]} \right].\]</td><td>(15)</td></tr></table> <p>Так что в результате получаем</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{H}}(R,t) = - \frac{1}{{{c^2}R}}\left[ {{\bf{n}} \times [{\bf{\ddot m}}({t^ * }) \times {\bf{n}}]} \right] + \frac{1}{{c{R^2}}}\left[ {{\bf{n}} \times [{\bf{\dot m}}({t^ * }) \times {\bf{n}}]} \right]\]</td><td>(16)</td></tr></table> <h4>1.4. Электромагнитные поля гармонического магнитного диполя</h4> <p>Пусть величина магнитного диполя изменяется по гармоническому закону</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{m}}(t) = {\bf{m}} \cdot \sin \omega t.\]</td><td>(17)</td></tr></table> <p>При этом условии</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\begin{array}{*{20}{c}}{{\bf{\dot m}} = \omega \cdot {\bf{m}} \cdot \cos \omega t}\\{{\bf{\ddot m}} = - \,{\omega ^2} \cdot {\bf{m}} \cdot \sin \omega t.}\end{array}\]</td><td>(18)</td></tr></table> <p>и напряжённости полей</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{E}}(R,t) = - \frac{1}{{{\lambda ^2}R}}[{\bf{m}}({t^ * }) \times {\bf{n}}]\]</td><td>(19)</td></tr></table> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{H}}(R,t) = - \left( {\frac{1}{{{\lambda ^2}R}} - \frac{1}{{\lambda {R^2}}}} \right)\left[ {{\bf{n}} \times [{\bf{m}}({t^ * }) \times {\bf{n}}]} \right]\]</td><td>(20)</td></tr></table> <p>Здесь λ = c /ω – длина волны излучения.</p> <p>На больших расстояниях от диполя (при <i>R</i> ≫ λ) вторым слагаемым в скобках в правой части равенства (20) можно пренебречь.</p> <p>Таким образом, в случае гармонических колебаний магнитного диполя в волновой зоне возникает электромагнитная волна, в которой амплитуды электрических и магнитных колебаний равны и их напряжённости ортогональны друг другу.</p> <h4>1.5. Рассеяние электромагнитной волны на электронах</h4> <p>Падение электромагнитных волн на заряженные частицы приводит их в движение. Это движение зарядов вызывает переизлучение и в конечном итоге приводит к поглощению падающей волны. Наиболее эффективными в процессе переизлучения являются электроны.</p> <p>Пусть на электрон падает волна с напряжённостью электрического поля <i>E</i>, интенсивность излучения которой</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{J_0} = \frac{c}{{4\pi }}{E^2}.\]</td><td>(21)</td></tr></table> <p>Под воздействием падающей волны свободный электрон приобретёт ускорение:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\dot v = \frac{{eE}}{{{m_e}}},\]</td><td>(22)</td></tr></table> <p>что вызовет переизлучённую волну с интенсивностью [1]:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[J = \frac{2}{3}\frac{{{e^2}}}{{{c^3}}}\mathop {\dot v}\nolimits^2 .\]</td><td>(23)</td></tr></table> <p>Отношение интенсивности переизлучённой волны к интенсивности падающей определяет сечение реакции рассеяния:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\sigma _{Th}} = \frac{J}{{{J_0}}} = \frac{{8\pi }}{3}\mathop {\left( {\frac{{{e^2}}}{{{m_e}{c^2}}}} \right)}\nolimits^2 .\]</td><td>(24)</td></tr></table> <p>Этот механизм рассеяния называется томсоновским. Подстановка констант в формулу (24) показывает, что томсоновское рассеяние фотона на электроне имеет величину порядка 1 барна.</p> <h3>2. Магнитная волна</h3> <h4>2.1. Функция Хевисайда</h4> <p>Функция Хевисайда – ступенчатая функция равная нулю при отрицательных аргументах и единице при положительных. В нуле эта функция требует дополнительного определения. Обычно удобным считается задать её в нуле равной 1/2:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[He(t) = \left\{ {\begin{array}{*{20}{c}}{0\;\;{\mathop{\rm if}\nolimits} \;\;t < 0}\\{\frac{1}{2}\;\;{\mathop{\rm if}\nolimits} \;\;t = 0}\\{1\;\;{\mathop{\rm if}\nolimits} \;\;t > 0}\end{array}} \right.\]</td><td>(25)</td></tr></table> <p>Первая производная от функции Хевисайда \(\frac{d}{{dt}}He(t) \equiv \dot He(t)\) есть δ-функция Дирака:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\dot He(t) = \delta (0) = \left\{ {\begin{array}{*{20}{c}}{0\;\;{\mathop{\rm if}\nolimits} \;\;t < 0}\\{ \to \infty \;\;{\mathop{\rm if}\nolimits} \;\;t = 0}\\{0\;\;{\mathop{\rm if}\nolimits} \;\;t > 0}\end{array}} \right.\]</td><td>(26)</td></tr></table> <p>Чтобы найти вторую производную, аппроксимируем функцию Хевисайда аналитической дифференцируемой функцией:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[He(t) \to \mathop {\left( {\frac{1}{{1 + {e^{ - 2t/k}}}}} \right)}\nolimits_{k \ll 1} .\]</td><td>(27)</td></tr></table> <p>В этом выражении <i>k</i> – малое число, определяющее остроту ступеньки.</p> <p>Используя представление (27), получим, что вторая производная от ступеньки Хевисайда:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\ddot He(t) \sim \delta (0) \cdot f(t),\]</td><td>(28)</td></tr></table> <p>где</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[f(t) = \left( {{e^{ - 2t/k}} - 1} \right).\]</td><td>(29)</td></tr></table> <p>Учитывая свойство δ-функции:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\delta (0) \cdot f(t) = f(0),\]</td><td>(30)</td></tr></table> <p>получаем</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\ddot He(t) = 0\]</td><td>(31)</td></tr></table> <h4>2.2. Электромагнитные поля магнитного диполя, описываемого функцией Хевисайда</h4> <p>Рассмотрим поле, которое возникает, если временная зависимость величины магнитного диполя описывается функцией Хевисайда <b>m</b>(<i>t</i>) = <b>m</b>·<i>He</i>(<i>t</i>).</p> <p>В связи с особенностями поведения производных от этой функции можем записать условия</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{\dot m}} = {\bf{m}} \cdot \delta (0)\]</td><td>(32)</td></tr></table> <p>и</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{\ddot m}} = 0.\]</td><td>(33)</td></tr></table> <p>В связи с этим равенства (11) и (16) приводят к заключению о том, что скачкообразное возникновение магнитного диполя не должно приводить к возникновению электрического поля</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{E}}(R,t) = 0,\]</td><td>(34)</td></tr></table> <p>а магнитное поле вдали от диполя представляется δ-образным всплеском</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{H}}(R,t) = \frac{{\left[ {{\bf{n}} \times [{\bf{m}} \times {\bf{n}}]} \right]}}{{c{R^2}}}\delta ({t^ * }).\]</td><td>(35)</td></tr></table> <h4>2.3. β-распад и K-захват</h4> <p>В реальности мгновенное возникновение магнитного дипольного момента происходит в процессе β-распада.</p> <p>В соответствии с электромагнитной моделью нейтрона [2], спин релятивистского электрона, который формирует нейтрон вместе с протоном, равен нулю. Поэтому магнитный момент электрона при этом не наблюдаем. При β-распаде нейтрона электрон приобретает свободу, а вместе с ней спин и магнитный момент. Учитывая то, что вылетающий электрон имеет скорость, близкую к скорости света, этот процесс должен происходить скачкообразно.</p> <p>Эксперименты показывают, что реакция β-распада нейтрона сопровождается вылетом антинейтрино:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[n \to {p^ + } + {e^ - } + \tilde \nu .\]</td><td>(36)</td></tr></table> <p>Таким образом, δ-образный всплеск магнитного поля, возникающий при скачкообразном возникновении магнитного момента, можно отождествить с антинейтрино.</p> <p>Основные свойства этих частиц совпадают: они не имеют заряда, массы покоя и исключительно слабо взаимодействуют с веществом.</p> <p>Поскольку в исходном связанном состоянии (в составе нейтрона) электронный спин был равен нулю [2], а в конечном свободном состоянии его спин равен <span class="nb"><i>ħ</i> / 2</span>, то с учётом закона сохранения момента импульса магнитный δ-всплеск (магнитный фотон) должен уносить с собой момент импульса равный – <i>ħ</i> / 2.</p> <p>Другая реализация магнитного фотона должна возникнуть при обратном процессе – при K-захвате. При этом процессе электрон, первоначально формировавший оболочку атома и обладавший собственным магнитным моментом и спином, в определённый момент захватывается протоном ядра и образует вместе с ним нейтрон. Этот процесс можно описать обратной функцией Хевисайда. Эта функция равна 1 при отрицательных временах и обнуляется при <i>t</i> = 0:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\widetilde He(t) = \left\{ {\begin{array}{*{20}{c}}{1\;\;{\mathop{\rm if}\nolimits} \;\;t < 0}\\{\frac{1}{2}\;\;{\mathop{\rm if}\nolimits} \;\;t = 0}\\{0\;\;{\mathop{\rm if}\nolimits} \;\;t > 0}\end{array}} \right.\]</td><td>(37)</td></tr></table> <p>При таком процессе должен возникать магнитный δ-всплеск обратной направленности поля относительно вектора его распространения <b>R</b>. Такому «обратному» всплеску соответствует нейтрино в реакции K-захвата:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{p^ + } + {e^ - } \to n + \nu .\]</td><td>(38)</td></tr></table> <h4>2.4. Основные физические свойства магнитного фотона</h4> <p>Электромагнитный фотон обладает равными по величине электрической и магнитной компонентами и спином равным единице. Поэтому следует полагать, что спин магнитного фотона, обладающего только магнитной компонентой, должен быть в два раза меньше, т.е. равен <i>ħ</i> / 2.</p> <p>Спектр энергии β-электронов, возникающих в результате распадов нейтронов, лежит в диапазоне от 0 до 782 кэВ. Соответственно максимальная энергия, которую может унести магнитный фотон при этом распаде, равна</p> <table class="tf"><tr><td class="ft"><i>E</i> ≈ 10 <sup>– 6</sup> эрг.</td><td>(39)</td></tr></table> <p>Оценим другие основные физические свойства этого δ-всплеска.</p> <p>Характерное время</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\tau \approx \frac{\hbar }{E} \approx {10^{ - 21}}{\rm{c}}.\]</td><td>(40)</td></tr></table> <p>Пространственная протяжённость</p> <table class="tf"><tr><td class="ft">λ ≈ c · τ ≈ 3·10 <sup>– 11</sup> см.</td><td>(41)</td></tr></table> <p>Характерная напряжённость магнитного поля при этом очень велика</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[H \approx \sqrt {\frac{{8\pi E}}{{{\lambda ^3}}}} \approx {10^{12}}{\rm{Э}}.\]</td><td>(42)</td></tr></table> <p>Для того чтобы оценить проникающую способность магнитного фотона, оценим сечение его рассеяния на свободном электроне.</p> <p>Энергию взаимодействия магнитного фотона с электроном запишем в виде:</p> <table class="tf"><tr><td class="ft"><i>E</i> = μ <i><sub>B </sub>H</i>.</td><td>(43)</td></tr></table> <p>Здесь μ <i><sub>B</sub></i> = <i>eħ </i>/ 2<i>m<sub>e </sub>c</i> – магнитный момент электрона.</p> <p>Будем предполагать, что электрон при приобретении магнитной энергии, будет её рассеивать за счёт синхротронного излучения при циклотронном эффекте. Поэтому перерассеянное излучение электрона по аналогии с (23) будет иметь интенсивность:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[J = \frac{2}{3}\frac{{{e^2}}}{{{c^3}}}\mathop {\left( {\vartheta V\omega } \right)}\nolimits^2 .\]</td><td>(44)</td></tr></table> <p>Здесь <i>V</i> – скорость свободного электрона в рассеивающем веществе,<br>ω = μ <i><sub>B </sub>H</i> / <i>ħ</i>, – циклотронная частота электрона в поле δ-всплеска, коэффициент ϑ ≈ τ ω учитывает то обстоятельство, что время действия <span class="nb">δ-всплеска</span> на магнитный момент электрона существенно меньше циклотронного периода.</p> <p>Интенсивность падающего излучения можно записать по аналогии с равенством (21) в виде</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{J_0} = \frac{c}{{4\pi }}{H^2}.\]</td><td>(45)</td></tr></table> <p>Предполагая, что электрон участвует в тепловом движении, получим <i>v</i> ≈ 3·10<sup>6</sup> см/с и в результате простых вычислений можем оценить отношение сечения рассеяния магнитного δ-всплеска σ<b><sub>m</sub></b> на свободном электроне к сечению вычисленного выше томсоновского рассеяния σ<i><sub>Th</sub></i> (24):</p> <table class="tf"><tr><td class="ft">\[\frac{{{\sigma _{\bf{m}}}}}{{{\sigma _{Th}}}} ⇝ {10^{ - 12}}.\]</td><td>(46)</td></tr></table> <p>Т.е. сечение захвата (рассеяния) магнитного δ-всплеска в веществе можно грубо оценить на уровне</p> <table class="tf"><tr><td class="ft">\[{\sigma _{\bf{m}}} ⇝ {10^{ - 36}}см^2,\]</td><td>(47)</td></tr></table> <p>хотя конечно эта оценка является завышенной, поскольку эффект от рассмотренного перерассеяния за счёт синхротронного излучения в случае незамкнутой циклотронной орбиты должен быть существенно слабее.</p> <h4>2.5. Мюонные и электронные нейтрино</h4> <p>Различие между мюонными и электронными нейтрино было обнаружено в эксперименте, проведённом Л. Ледерманом и коллегами [3]. В этом опыте протоны с энергией 15 ГэВ при взаимодействии с мишенью создавали пучок высокоэнергетичных заряженных π-мезонов, которые, в свою очередь, распадаясь, создавали высокоэнергетичные заряженные μ-мезоны и мезонные нейтрино ν<sub>μ</sub>.</p> <p>В результате экспериментаторы обнаружили, что эти нейтрино в мишени вызывают реакции</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\begin{array}{*{20}{c}}{\mathop {\tilde \nu }\nolimits_\mu + p \to {\mu ^ + } + n}\\{{\nu _\mu } + n \to {\mu ^ - } + p.}\end{array}\]</td><td>(48)</td></tr></table> <p>При этом реакции</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\begin{array}{*{20}{c}}{\mathop {\tilde \nu }\nolimits_\mu + p \to {e^ + } + n}\\{{\nu _\mu } + n \to {e^ - } + p,}\end{array}\]</td><td>(49)</td></tr></table> <p>не были обнаружены.</p> <p>Авторы проведённых измерений предполагали, что если бы между мюонными и электронными нейтрино не было бы разницы, то электронов и позитронов в этих реакциях должно было бы рождаться столько же, как и мезонов в реакции (48).</p> <p>Это предположение может быть ошибочным. Поскольку реакции имеют разные пороги, то вероятности их должны быть различными.</p> <p>Для примера рассмотрим реакцию рождения пары частица-античастица.</p> <p>Пусть энергия γ-кванта столь велика, что возможна реакция рождения пары протон-анитипротон:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\gamma \to {p^ + } + {p^ - }.\]</td><td>(50)</td></tr></table> <p>Этот же γ-квант способен привести к рождению пары электрон-позитрон:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\gamma \to {e^ - } + {e^ + }.\]</td><td>(51)</td></tr></table> <p>Однако этого не происходит, потому что энергетически выгодной оказывается та реакция, продукты которой имеют меньшую кинетическую энергию и соответственно меньший объём в фазовом пространстве. Если бы эти процессы были равновероятны, то продукты реакции (50) утонули бы среди продуктов реакции (51), которых при той же энергии γ-кванта может образоваться на три порядка больше.</p> <p>Эти рассуждения можно отнести и к реакциям с нейтрино.</p> <p>Для того, чтобы осуществилась реакция (48), нейтрино должно обладать энергией выше примерно 100 МэВ, а для реакции (49) достаточно преодолеть примерно в 100 раз меньший порог.</p> <p>Поэтому вывод о том, что ν<sub>μ</sub> и ν<i><sub>e</sub></i> являются разными частицами можно делать только с учётом различия этих вероятностей.</p> <p>Если исходить из того, что реакции (48) и (49) происходят под воздействием высокоэнергетичных магнитных δ-всплесков, то с учётом их различия в вероятностях должны быть возможны обе реакции.</p> <p>Более того, если нейтрино – это магнитный δ-всплеск, то интересно было бы повторить эксперимент Л. Ледермана в других условиях: создать пучок мюонных нейтрино с энергией менее 100 МэВ (т.е. ниже порога рождения мюонов). В этом случае на выходе этой реакции можно было бы ожидать появление только электронов и позитронов, как это предписывают реакции (49).</p> <p>Нейтрино ν<sub>μ</sub> и ν<i><sub>e</sub></i> , будучи магнитными фотонами, отличаются тем, что несут различные энергии. Поэтому их взаимные превращения кажутся невозможными. Можно предполагать, что проблема дефицита солнечных нейтрино должна решаться не поиском механизма их интерференции, а уточнением определения энергетически выгодного состава ядра Солнца [4] и реакций внутри него.</p> <h3>3. Мезоны как возбуждённые состояния электрона</h3> <p>В цепочке превращений пион → мюон → электрон рождается три нейтрино. Заряженные пионы (π-мезоны), спины которых равны нулю, не обладают магнитными диполями. В момент превращения π-мезона в мюон (μ-мезон) скачкообразно возникает магнитный момент <b>m</b><sub>μ</sub> = <i>eħ </i>/ 2<i>m</i><sub>μ<i> </i></sub><i>c</i>, что сопровождается испусканием мюонного антинейтрино \(\nu _\mu ^ * \). При распаде мюона генерируется излучение мюонного нейтрино \({\nu _\mu }\), которое вызвано тем, что исчезает мюонный магнитный момент. Одновременно с этим рождается электрон, обладающий магнитным моментом <b>m</b><i><sub>e</sub></i> = <i>eħ </i>/ 2<i>m<sub>e </sub>c</i>, что приводит к излучению электронного антинейтрино \(\nu _e^ * \).</p> <p>Тот факт, что никаких других продуктов кроме нейтрино и антинейтрино в этих реакциях не возникает, приводит нас к предположению, что пион и мюон должны являться возбуждёнными состояниями электрона.</p> <p>Эти мезоны имеют массы</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\begin{array}{*{20}{c}}{M_\pi ^ \pm = 273,13{m_e}}\\{M_\mu ^ \pm = 206,77{m_e}}\end{array}\]</td><td>(52)</td></tr></table> <p>Будем предполагать, что возбуждённое состояние электрона формируется за счёт того, что точечная частица с массой \(M = \frac{{{m_e}}}{{\sqrt {1 - {\beta ^2}} }}\) (здесь β = <i>v</i> /<i>c</i>) и зарядом <i>e</i> вращается по окружности радиуса <i>R</i> со скоростью <i>v</i> → <i>c</i>. Устойчивыми возбуждёнными состояниями будем считать те, для которых дебройлевская длина волны укладывается на длине окружности целое число раз:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\frac{{2\pi R}}{{{\lambda _D}}} = n,\]</td><td>(53)</td></tr></table> <p>здесь λ<i><sub>D</sub></i> = 2π<i>ħ </i>/ <i>P</i> – длина волна де Бройля, <i>P</i> – обобщённый импульс частицы, <i>n</i> = 1, 2, 3... – целое число.</p> <p>Инвариантный кинетический момент импульса (спин) такой частицы</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{S}} = n\,[{\bf{R}} \times ({\bf{p}} - \frac{e}{c}{\bf{A}})],\]</td><td>(54)</td></tr></table> <p>где \(A = \frac{{[{\bf{m}} \times {\bf{R}}]}}{{{R^3}\sqrt {1 - {\beta ^2}} }}\) – векторный потенциал магнитного поля, создаваемого вращающимся зарядом. С учётом того, что магнитный момент, заряда <i>e</i>, вращающегося по кругу,</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{\bf{m}} = \frac{e}{{2c}}[{\bf{R}} \times {\bf{v}}]\]</td><td>(55)</td></tr></table> <p>получаем</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[S = n\hbar \left( {1 - \frac{\alpha }{{2\sqrt {1 - {\beta ^2}} }}} \right).\]</td><td>(56)</td></tr></table> <p>Здесь α = <i>e</i><sup>2</sup> / <i>ħc</i> – постоянная тонкой структуры.</p> <h4>3.1. Возбуждённое состояние с <i>n</i> = 1 и <i>S</i> = 0</h4> <p>Согласно уравнению (56) условию <i>S</i> = 0 соответствует такая скорость движения частицы, при которой коэффициент \(\frac{1}{{\sqrt {1 - {\beta ^2}} }}\) равен 2 / α. При этом масса частицы, с учётом её релятивистского увеличения, равна</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{M_0} = \frac{2}{\alpha }{m_e} = 274,08\,{m_e}.\]</td><td>(57)</td></tr></table> <p>Это значение массы очень близко к величине массы π-мезона (52), имеющего спин равный нулю:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\frac{{{M_0}}}{{{M_{{\pi ^ \pm }}}}} \approx 1,003\]</td><td>(58)</td></tr></table> <h4>3.2. Возбуждённое состояние с <i>n</i> = 2 и <i>S</i> = <i>ħ</i> / 2</h4> <p>Условию <i>n</i> = 2, <i>S</i> = <i>ħ</i> / 2 соответствует скорость вращения частицы, при которой коэффициент \(\frac{1}{{\sqrt {1 - {\beta ^2}} }}\) равен 3 / 2α. При этом масса частицы с учётом её релятивистского увеличения</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{M_{1/2}} = \frac{3}{{2\alpha }}{m_e} = 205,56\,{m_e}.\]</td><td>(59)</td></tr></table> <p>Это значение массы очень близко к величине массы μ-мезона (52), имеющего спин равный<i> ħ</i> / 2:</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[\frac{{{M_{1/2}}}}{{{M_{{\mu ^ \pm }}}}} \approx 0,9941\]</td><td>(60)</td></tr></table> <h4>3.3. Возбуждённое состояние с <i>n</i> = 3 и <i>S</i> = <i>ħ</i></h4> <p>Условию <i>n</i> = 3, <i>S</i> = <i>ħ</i> соответствует скорость вращения частицы, при которой коэффициент\(\frac{1}{{\sqrt {1 - {\beta ^2}} }}\) равен 4 / 3α. При этом масса частицы с учётом её релятивистского увеличения</p> <table class="tf"><tr><td class="fm">\[{M_1} = \frac{4}{{3\alpha }}{m_e} = 182,72\,{m_e}.\]</td><td>(61)</td></tr></table> <p>Мезоны с такими спином и массой в литературе не описаны.</p> <h4>Заключение</h4> <p>Рассмотренная в [2] электромагнитная модель нейтрона позволяет предсказать все его важнейшие характеристики. Это доказывает, что нейтрон не является элементарной частицей, обладающей отличным от протона набором кварков.</p> <p>При этом сила притяжения между протонами, возникающая при обмене релятивистским электроном, позволяет количественно объяснить механизм возникновения ядерных сил (в случае лёгких ядер). Это даёт возможность не вводить понятие глюонов и упростить эту теорию.</p> <p>Возможность вычисления массы пиона, исходя из его спина, также говорит о том, что пион не является самостоятельной элементарной частицей, состоящей из кварков, а представляет собой вместе с мюоном лишь возбуждённые состояния электрона. По этой причине использовать существующее структурирование нейтрона и пиона на базе u- и d-кварков с дробным зарядом представляется ошибочным.</p> <p class="data mt">Литература:</p> <ol class="sm"> <li>Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теоретическая физика, том 2, Теория поля. М.: Наука, 1989.</li> <li>Васильев Б.В. <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ns/fm/op.htm">О природе ядерных сил</a>. <a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://n-t.ru/">НиТ</a>, 2015.<br> Vasiliev B. <a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://www.scirp.org/Journal/PaperInformation.aspx?PaperID=55921">About Nature of Nuclear Forces</a>. Journal of Modern Physics, 6, 2015. – pp. 648...659.</li> <li>Danby G., Gaillard J-M., Goulianos K., Lederman L.M., Mistry N., Schwartz M. and Steinberger J. Observation of High-Energy Neutrino Reactions and the Existence of Two Kinds of Neutrinos. Phys. Rev. Lett. 9, 36, 1962.</li> <li>Vasiliev B. <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ns/fz/af1.pdf">Physics of Star and Measurement Data, part I</a>. Universal Journal of Physics and Application, 2 (5), 2014. – pp. 257...262.</li> <li>Vasiliev B.V. <a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://www.aascit.org/journal/archive2?journalId=909&paperId=3935">Some Separate Problems of Microcosm: Neutrinos, Mesons, Neutrons and Nature of Nuclear Forces</a>. International Journal of Modern Physics and Application, Vol. 3, No. 2, Page: 25...38.</li> </ol>  <div class="dk"> <div class="dp"> <p class="data nb">Дата публикации:</p> <p class="sm nb">27 января 2016 года</p> </div> <div class="ev"> <p class="data">Электронная версия:</p> <p class="sm nb">© <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/">НиТ</a>. <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ns/">Научные статьи</a>, 2015</p> </div> </div> </div>  </div>  <div class="nk nkm"> <div class="fp2"><div class="ya-site-form ya-site-form_inited_no" onclick="return {'action':'https://web.archive.org/web/20181026152134/http://n-t.ru/sy.htm','arrow':false,'bg':'transparent','fontsize':14,'fg':'#000000','language':'ru','logo':'rb','publicname':'Поиск по n-t.ru','suggest':false,'target':'_self','tld':'ru','type':3,'usebigdictionary':true,'searchid':149297,'webopt':false,'websearch':false,'input_fg':'#a1aab3','input_bg':'#ffffff','input_fontStyle':'normal','input_fontWeight':'normal','input_placeholder':'Поиск по n-t.ru:','input_placeholderColor':'#a1aab3','input_borderColor':'#B8D9B8'}"><form action="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://yandex.ru/sitesearch" method="get" target="_self"><input type="hidden" name="searchid" value="149297"/><input type="hidden" name="l10n" value="ru"/><input type="hidden" name="reqenc" value=""/><input type="search" name="text" value=""/><input type="submit" value="Найти"/></form></div><style type="text/css">.ya-page_js_yes .ya-site-form_inited_no { display: none; }</style><script type="text/javascript">(function(w,d,c){var s=d.createElement('script'),h=d.getElementsByTagName('script')[0],e=d.documentElement;if((' '+e.className+' ').indexOf(' ya-page_js_yes ')===-1){e.className+=' ya-page_js_yes';}s.type='text/javascript';s.async=true;s.charset='utf-8';s.src=(d.location.protocol==='https:'?'https:':'http:')+'//web.archive.org/web/20181026152134/http://site.yandex.net/v2.0/js/all.js';h.parentNode.insertBefore(s,h);(w[c]||(w[c]=[])).push(function(){Ya.Site.Form.init()})})(window,document,'yandex_site_callbacks');</script></div> <div style="padding: 4px 0 6px 0; background: #f0faff;"><div class="fp2"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/">В начало сайта</a> | <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ri/">Книги</a> | <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/tp/">Статьи</a> | <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nj/">Журналы</a> | <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nl/">Нобелевские лауреаты</a> | <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ii/">Издания НиТ</a> | <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/nitnews.htm">Подписка</a> <br> <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ks.htm#n-t">Карта сайта</a> | <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/sp/">Cовместные проекты</a> | <a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://smbr.ru/">Журнал «Сумбур»</a> | <a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://o-val.ru/">Игумен Валериан</a> | <a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://ntbu.ru/">Техническая библиотека</a> </div></div> <div style="padding: 4px 0 6px 0; background: #fffceb; border-top: 1px solid #99D8FF;"><div class="fp2">© <a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://n-t.ru/">МОО «Наука и техника»</a>, 1997...2018</div></div> <div style="padding: 4px 0 6px 0; background: #f0faff; border-top: 1px solid #99D8FF;"><div class="fp2"><a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/md.htm">Об организации</a> • <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ad.htm">Аудитория</a> • <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/ki.htm">Связаться с нами</a> • <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/rr.htm">Разместить рекламу</a> • <a href="/web/20181026152134/http://n-t.ru/pi.htm">Правовая информация</a> </div></div> </div>  <div style="max-width: 352px; margin: auto; background: #fff; border: 0px solid #e0e0e0;"> <div style="float: left; max-width: 222px; margin: 0px 0px 4px 0px; background: #fff;"><script type="text/javascript" src="//web.archive.org/web/20181026152134js_/http://yastatic.net/share/share.js" charset="utf-8"></script><div class="yashare-auto-init" data-yasharel10n="ru" data-yasharetype="link" data-yasharequickservices="vkontakte,facebook,twitter,odnoklassniki,moimir,lj"></div></div> <div style="float: right; margin: 4px 0px 0px 0px;" class="fb-follow" data-href="https://www.facebook.com/nit.ru" data-layout="button" data-show-faces="true"></div> <div style="clear: left;"></div> <div style="float: left;"><a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://www.yandex.ru/cy?base=0&host=n-t.ru" rel="nofollow"><img src="https://web.archive.org/web/20181026152134im_/http://www.yandex.ru/cycounter?n-t.ru" width="88" height="31" alt="Яндекс цитирования" border="0"></a></div> <div style="float: left;"><a href="//web.archive.org/web/20181026152134/http://www.liveinternet.ru/click" rel="nofollow" target="_blank"><img src="//web.archive.org/web/20181026152134im_/http://counter.yadro.ru/logo?14.13" title="LiveInternet: показано число просмотров за 24 часа, посетителей за 24 часа и за сегодня" alt="" border="0" width="88" height="31"/></a></div> <div style="float: left;"> <a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/https://metrika.yandex.ru/stat/?id=31163726&from=informer" target="_blank" rel="nofollow"><img src="https://web.archive.org/web/20181026152134im_/https://mc.yandex.ru/informer/31163726/3_0_F4FFF4FF_F4FFF4FF_0_pageviews" style="width:88px; height:31px; border:0;" alt="Яндекс.Метрика" title="Яндекс.Метрика: данные за сегодня (просмотры, визиты и уникальные посетители)" onclick="try{Ya.Metrika.informer({i:this,id:31163726,lang:'ru'});return false}catch(e){}"/></a> </div> <div style="float: left;"> <script id="top100Counter" type="text/javascript" src="https://web.archive.org/web/20181026152134js_/http://counter.rambler.ru/top100.jcn?95690"></script> <noscript><a href="https://web.archive.org/web/20181026152134/http://top100.rambler.ru/navi/95690/"><img src="https://web.archive.org/web/20181026152134im_/http://counter.rambler.ru/top100.cnt?95690" alt="Rambler's Top100" border="0"/></a></noscript> </div> <div style="clear: left;"></div> </div> </body></html>